CАРАТОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ
Кафедра электроники, колебаний и волн
Гравитационно-капиллярные волны на
поверхности жидкости
(учебно-методическое пособие)
Cаратов, 2003
УДК 534. 1
Гравитационно-капиллярные волны на поверхности жидкости: (учебно-
методическое пособие издание второе) Б. П. Безручко, Т. В. Диканев, А. М. Захаревич.
— Саратов, Издательство ГосУНЦ «Колледж», 2003. 17 с. Аннотация
На примере воды рассматриваются колебательно-волновые движения поверхности
однородной жидкости, находящейся в гравитационном поле при малых отклонениях от
положения равновесия. Представлены результаты линейной теории, основанной на
гидродинамическом подходе. Полученное дисперсионное уравнение используется для
анализа волновой картины при различных способах и параметрах возмущения поверх-
ности. В практической части работы на ванне с регулируемой глубиной исследуются
поверхностные волны с длинами порядка см, возбуждаемые периодически и импульс-
но. В исследуемом диапазоне длин волн существенны как гравитационное воздействие
на жидкость, так и поверхностное натяжение, что позволяет наблюдать основные коле-
бательно-волновые феномены при сравнительно слабом возмущении поверхности во-
ды. Работа предназначена для иллюстрации курсов «Физика волновых процессов» для
студентов физического факультета и «Линейные волны» — в Колледже прикладных
наук; она может быть использована в спецкурсе «Колебания, волны, синергетика» в
Лицее КПН. Составители: д. ф. -м. н.
Б. П. Безручко, Т. В. Диканев, А. М. Захаревич
Cаратовский государственный университет, 2003
-2-
Введение
Из множества определений волны, «чередование максимумов и минимумов» наи-
более наглядно отражает картину подвижных горбов и впадин на поверхности воды. ∗
Строго говоря, волной называют пару горб-впадина, а последовательность следующих
друг за другом максимумов и минимумов характеризуют как цуг волн — волны дви-
жутся одна за другой, «след в след». Так, например, на привычном изображении волны
— синусоиде — волны образуют в направлении распространения x бесконечный
Рис. 1 (а) Параметры синусоидальной волны ξ — отклонение от положения равно-
весия, ξ0 — амплитуда, λ — длина волны, T — период, ω = 2π /T — круговая частота,
x — координата, t — время, k = 2π /λ — волновое число; (б) результат сложения двух
синусоидальных волн. цуг (рис. 1а). Эта бесконечная синусоида ξ = ξ 0 ⋅ sin (ω ⋅ t − k ⋅ x ) , является простейшей,
«первичной» волновой моделью. Несмотря на то, что такая волна-артефакт и не реали-
зуется ни при каких физически приемлемых обстоятельствах (реальные области рас-
пространения ограничены, волны затухают, меняют форму), есть ряд оснований ис-
пользовать в качестве эталона именно её [3]. Наиболее близки по профилю к синусои-
дальным волны малой амплитуды. Реально в природе чаще наблюдаются несинусои-
дальные волновые образования. Так, даже две синусоидальных волны с близкими дли-
нами после суммирования образуют группы, внутри которых высота волн в середине
значительно больше, чем по краям.